Акустический каротаж

Контрольная работа - Геодезия и Геология

Другие контрольные работы по предмету Геодезия и Геология

Скачать Бесплатно!
Для того чтобы скачать эту работу.
1. Подтвердите что Вы не робот:
2. И нажмите на эту кнопку.
закрыть



Министерство образования и науки Российской Федерации

Государственное образовательное учреждение

высшего профессионального образования

УФИМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НЕФТЯНОЙ

ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ

Кафедра Геофизики

 

 

 

 

 

 

 

 

КОНТРОЛЬНАЯ РАБОТА

по дисциплине

Промысловая геофизика

на тему Акустический каротаж

 

 

 

Проверил: Ю.В. Голубев

 

 

 

 

 

 

Уфа 2012

Содержание

 

1. Физические основы акустического каротажа

2. Акустический каротаж по скорости и затуханию

3. Форма кривой при акустическом каротаже и определение границ пластов

4. Аппаратура акустического каротажа

Список использованной литературы

 

Акустический каротаж (АК) основан на изучении характеристик упругих волн ультразвукового и звукового диапазона в горных породах. При АК в скважине возбуждаются упругие колебания, которые распространяются в ней и в окружающих породах и воспринимаются приемниками, расположенными в той же скважине.

 

1. Физические основы акустического каротажа

акустический каротаж горная порода звуковой пласт

B естественном залегании горные породы практически являются упругими телами. Если в элементарном объеме некоторой упругой среды в течение короткого времени действует внешняя возбуждающаяся сила, в среде возникают напряжения, вызывающие относительное перемещение частиц. Это ведет к возникновению двух типов: деформации объема (растяжения, сжатия) и деформации формы (сдвига). Процесс последовательного распространения деформации называется упругой сейсмической волной. Упругая волна, распространяясь во все стороны, захватывает все более удаленные области. Поверхность, отделяющая в данный момент времени область среды, в которой уже возникло колебание частиц, от той, где колебания еще не наблюдаются, называется фронтом волны.

Линии, нормальные к волновым поверхностям, носят название лучей. В однородной среде лучи прямолинейны, а в неоднородной они имеют криволинейную форму. Распространение фронта волны изучается при помощи известного в геометрической сейсмике принципа Гюйгенса-Френеля, согласно которому каждая точка фронта рассматривается как источник элементарных волн, а понятие луча связывают с направлением переноса энергии волны. Различают два типа волн - продольные Р и поперечные S

 

Рис.1. Прохождение волны через границу двух сред (а) и распространение упругих волн от расположенного в скважине импульсного сферического излучателя (б)

α - угол падения (угол между лучом падающей волны и перпендикуляром к границе раздела); а - угол отражения; β - угол преломления (угол луча проходящей волны с перпендикуляром к границе раздела); v1 и v2 скорости распространения волн в средах I и II; фронты волн в последовательные моменты времени t1 , t2, … , tn+2: 1 - падающей (прямой) P1, 2 - проходящей P12, 3 - головной P121, 4 - отраженной P11, 5 - ось скважины

 

Если упругая волна достигает границы раздела двух сред с различными упругими свойствами, часть энергии волны отражается - образуется отраженная волна, а часть проходит через границу - проходящая волна (рис. 1, а).

Отраженная волна возникает в том случае, если волновое сопротивление (произведение плотности на скорость) у одной среды, больше, чем у другой. Волна, проходящая через границу раздела, изменяет свое направление - луч преломляется. Из законов геометрической сейсмики следует, что

 

sin α /sin β = v1/v2.

 

При v2v1 приближается к ней и, начиная с некоторого критического угла падения i, удовлетворяющего условию sin i = v1/v2, cскользит вдоль границы раздела, а угол преломления β становится равным 90.

Начиная с критических точек, фронт проходящей волны двигается вдоль границы с постоянной скоростью v2, в то время как скорость движения фронта падающей волны по границе становится меньшей v2 и продолжает уменьшаться, стремясь, по мере увеличения угла падения, к значению истинной скорости в покрывающем слое, т. е. v1. Фронт падающей волны продолжает возбуждать отраженную, но уже не вызывает проходящей волны. Наоборот, фронт проходящей волны, достигая последующих точек границы раньше, чем фронт падающей, порождает новую, так называемую преломленную (головную) волну.

Рассмотрим распространение упругих волн в скважине от сферического излучателя И, расположенного на оси скважины против пласта неограниченной мощности (см. рис. 1, 6). В момент t = 0 от излучателя поступает импульс упругих колебаний и начинает распространяться падающая продольная волна Р1, обладающая сферическим фронтом. В момент t1 фронт такой волны достигает стенки скважины, что вызывает возникновение вторичных волн - отраженной Р11, проходящих продольной Р12 (со скоростью vp) и поперечной P1S2 (со скоростью vs2), которая на рис. 1, б не показана (vs2 < vP2).

В точке А в момент t2 фронт падающей волны образует со стенкой скважины критический угол iP, фронт проходящей волны скользит вдоль стенки скважины и обгоняет падающую волну Р1 и отраженную Р11, так как vp2>vp1. Проходящая волна Р12, скользя вдоль границы раздела, ведет к образованию новой волны Р121 - головной. Фронт этой волны имеет коническую поверхность, наибольший диаметр которой совпадает с диаметром скважины, а ось - с осью скважины. Головные волны, регистрируемые приемником, первыми проходят от источни

s