Гидравлика и насосы

В современных трубопроводных сетях все большее предпочтение отдается полимерным трубам. Следует отметить, что материалы пластмассовых трубопроводов имеют различные характеристики, и

Гидравлика и насосы

Контрольная работа

Разное

Другие контрольные работы по предмету

Разное

Сдать работу со 100% гаранией

Управление образования города Алматы

Алматинский государственный колледж энергетики и электронных технологий

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

КОНТРОЛЬНАЯ РАБОТА

«Гидравлика и насосы»

вариант №4

 

 

Выполнил: студент заочного отделения группы ТЭУ-11

Мантусов А.В.

Приняла:

Ахметова С.Ж.

 

 

 

 

 

 

АЛМАТЫ, 2012

 

Содержание

 

1. Какие свойства жидкости, силы действуют на жидкость, находящуюся в состоянии покоя, в движении? Перечислите физические свойства жидкости

. Что такое гидравлический удар в трубопроводах? При каких условиях он может возникнуть и к чему привести?

. Напишите формулу Эйлера для теоретического напора центробежных насосов? Изобразите схему рабочей лопатки центробежного насоса?

. Чем обусловлено разделение питательного насоса на бустерный и основной? В каких случаях это делается?

. Список литературы

 

 

1. Какие свойства жидкости, силы действуют на жидкость, находящуюся в состоянии покоя, в движении? Перечислите физические свойства жидкости

 

Жидкость в состоянии покоя или движения находится под действием различных сил, которые можно разделить на объемные и поверхностные.

Объемные силы.

Эти силы действуют на каждый элемент данного объема жидкости и пропорциональны массе, заключенной в данном объеме. К ним относятся силы тяжести, силы инерции и центробежные силы.

Характеристикой интенсивности силы тяжести G, действующей на данный объем V, является удельный вес жидкости:

 

у = Km (С7Ю = lim (gmiV) = pg [Н/м3],

 

Предел отношения массы жидкости к объему при его стягивании в точку называют плотностью р жидкости:

 

р = lim (ifi/F) = y/g [к/м3].

 

Удельный вес и плотность капельных жидкостей обычно определяют экспериментально, их значения мало зависят от давления или температуры.
Плотность газов при сравнительно низких давлениях может быть рассчитана по уравнению состояния идеальных газов:

 

р = m/V = PMf(RT), где R универсальная зона.

 

При повышенных давлениях плотность газов рассчитывают, например, с учетом коэффициента сжимаемости (Z), который определяется как функция (представляемая графической зависимостью) от приведенной температуры Тир и приведенного давления Рар:

 

P = PM/ (ZRn Z=f(Tap,Pm).

 

Поверхностные силы.

Они действуют на поверхности ограничивающей данный объем жидкости и отделяющей его от окружающей среды. К ним относятся силы давления и силы внутреннего трения (силы вязкости). При равновесии покоящейся жидкости на нее действуют силы тяжести и силы давления, в то время как закономерности движения жидкостей (реальных) определяются действием не только сил тяжести и давления, но и в очень большой степени силами внутреннего трения (силами вязкости).

Характеристикой интенсивности поверхностных сил является напряжение т, создаваемое ими на поверхности S, ограничивающей данный объем V. Это предел отношения сил к площади поверхности при ее стремлении к нулю:

 

= lim (Fs/AS) [Н/м2].

 

Нормальная составляющая этих напряжений вызывается поверхностными силами (Fs), действующими перпендикулярно поверхности в данной точке. Параметром, отражающим действие сил давления жидкости на дно и стенки сосуда, в котором она находится, а также на поверхность любого погруженного в нее тела, является гидростатическое давление. Выделим внутри жидкости, находящейся в покое, площадку AS. На эту площадку по нормали к ней внутрь жидкости будет действовать сила давления столба жидкости АР. Отношение AP/AS представляет собой среднее гидростатическое давление, а предел этого отношения при AS ->0 называют гидростатическим давлением в данной точке, или просто гидростатическим давлением Р.

Сила АР в любой точке площадки AS направлена по нормали к ней. Если бы сила АР была направлена под углом к AS, ее можно было бы разложить на две составляющие: направленную нормально и направленную касательно к площадке AS. Последняя вызвала бы перемещение элемента жидкости и вывела бы жидкость из состояния покоя, что невозможно, так как противоречило бы исходному условию покоя. Отсюда становится понятным тот факт, что давление в любой точке жидкости одинаково во всех направлениях, так как в противном случае происходило бы перемещение жидкости внутри занимаемого ею объема.

В гидромеханике напряжения считают положительными, если они направлены вдоль нормали к поверхности S из объема V, поэтому нормальные напряжения, сжимающие данный объем, т.е. направленные внутрь объема, отрицательны. В дальнейшем будем рассматривать только напряжения сжатия, так как растягивающих напряжений реальные жидкости не выдерживают.

Гидростатическое давление скалярная величина, связанная с векторной величиной нормальных напряжений в соответствии с его определением следующим образом: %=-Рп, где единичный вектор нормали к поверхности S.

В системе единиц СИ гидростатическое давление выражают в Па (Н/м2), в технике же часто в ат, кгс/см2 или в единицах высоты (Н) столба манометрической или рабочей жидкости. Для пересчета давления, выраженного в одних единицах, в другие можно воспользоваться формулой Р = рдЯ, а также соотношениями между различными единицами давления (1 ат = 1 кгс/см2 = 104 кг/м2 = 10 м вод. ст. = 98 100 Па а 0,1 МПа).

К поверхностным силам относятся также силы внутреннего трения (силы вязкости) Fs, направленные по касательной к поверхности, разграничивающей слои жидкости, перемещающиеся друг относительно друга. Касательные напряжения, создаваемые силами внутреннего трения, называют напряжениями сил внутреннего трения, или напряжениями сдвига:

(Fs/dS) [Н/м2]-

 

Возникновение касательных напряжений обусловлено переносом количества движения (импульса) в движущихся жидкостях при неравномерном распределении скорости. Скорость распределена неравномерно как в жидкостях, текущих в каналах, так и у поверхности тел, перемещающихся в жидкостях. Неравномерность распределения скоростей объясняется взаимодействием между соседними слоями жидкости, а также взаимодействием частиц жидкости с поверхностью канала или перемещающегося тела. Взаимодействие между соседними слоями выражается во взаимном обмене хаотически перемещающимися молекулами и во взаимном притяжении близко расположенных молекул соседних слоев.

Экспериментально установлено, что взаимодействие частиц жидкости с поверхностью стенки канала или движущегося твердого
тела приводят к совпадению скорости частиц жидкости, прилегающих к твердой поверхности, со скоростью самой поверхности. Иначе говоря, скорость жидкости на поверхности неподвижных стенок канала равна нулю; скорость жидкости на поверхности движущегося твердого тела и скорость движения самого тела совпадают.

Таким образом, движущееся твердое тело, например пластина, способствует ускорению ближайших слоев жидкости, передавая им импульс; те, в свою очередь, взаимодействуют с ближайшими к ним слоями, ускоряют их, передавая импульс все более и более дальним слоям жидкости.

При движении жидкости в канале отдаленные от стенки более быстрые слои жидкости тормозятся, отдавая количество движения слоям, близко расположенным к стенке, скорость которых ниже. Таким образом, в текущей жидкости с неоднородным полем скоростей осуществляется перенос импульса от тормозящихся более быстрых слоев к ускоряющимся более медленным слоям. Причиной переноса является непосредственный хаотический переход молекул из слоя в слой, что характерно для газов и частично - для капельных жидкостей. Кроме того, причиной переноса импульса в капельных жидкостях может быть непосредственное взаимодействие молекул соседних слоев жидкости, ввиду того что силы притяжения между плотно упакованными молекулами капельных жидкостей велики.

Передача импульса от слоя к слою эквивалентна появлению трения между слоями, поскольку, согласно второму закону Ньютона, сила равна производной импульса по времени. Эта сила препятствует взаимному перемещению соприкасающихся слоев жидкости. Таким образом, напряжение сил трения равно плотности потока импульса через граничную поверхность между слоями текущей жидкости.

Экспериментально установлено, что для многих жидкостей величина касательных напряжений сил трения т в данной точке элемента поверхности, разграничивающего два перемещающихся слоя жидкости, пропорциональна градиенту скорости. В соответствии с этим в случае одномерного течения жидкости напряжение внутреннего трения т = - ndV/dnt, где знак минус объясняется тем, что нормаль направлена в сторону уменьшения скорости. В этом случае положительное значение плотности потока импульса соответствует отрицательному значению градиента скорости, причем поток ориентирован в направлении нормали, а градиент в противоположную сторону. Если нормаль направлена в сторону возрастающей скорости, то знак минус в уравнении изменится на плюс.

Уравнение выражает закон внутреннего трения Ньютона. Жидкости, в которых напряжения внутреннею трения подчиняются этому закону, называют ньютоновскими. Жидкости, при течении которых напряжения внутреннего трения не описываются уравнением, называют неньютоновскими. В технике обычно приходится иметь дело с ньютоновскими жидкостями, поэтому в дальнейшем основное внимание будет уделено именно этим жидкостям.

Коэффициент пропорциональности р в уравнении называют коэффициентом динамической вязкости, или динамической вязкостью; она имеет размерность

 

Па с =

Похожие работы

1 2 3 4 > >>