Теория нелинейной теплопроводности

Нелинейные модели позволяют описать процессы в более широком диапазоне изменения параметров. При этом нелинейности изменяют не только количественные характеристики процессов,

Теория нелинейной теплопроводности

Дипломная работа

Физика

Другие дипломы по предмету

Физика

Сдать работу со 100% гаранией
ных эффектов при распространении тепловых возмущений в средах, коэффициент теплопроводности которых зависит от температуры.

Рассмотрим среду, коэффициент теплопроводности k которой изменяется в зависимости от температуры и по степенному закону

 

k=k0uб (2.1)

 

где > 0 - параметр нелинейности среды. Плотность среды ρ и ее теплоемкость будем считать постоянными, не зависящими от температуры. Такую среду, в отличие от среды с постоянным коэффициентом теплопроводности (δ = 0), назовем нелинейной, так как процесс теплопроводности в такой среде в отсутствие объемных тепловых источников описывается нелинейным, точнее, квазилинейным параболическим уравнением

 

(2.2)

 

где - характерный коэффициент температуропроводности.

При моделировании тепловых процессов в нелинейной среде необходимо использовать такие решения уравнения (2.2), которые удовлетворяют условиям непрерывности температуры и теплового потока. Но так как плотность теплового потока

 

 

в такой среде зависит не только от градиента температуры, но и от значения самой температуры, то решения уравнения нелинейной теплопроводности (2.2) следует искать в классе обобщенных функций, допускающих разрывы производных по пространственным переменным там, где функция и обращается в нуль и уравнение (2.2) вырождается.

 

. Пространственная локализация тепловых возмущений

 

Еще один интересный нелинейный эффект можно обнаружить при рассмотрении процесса распространения тепловых возмущений в нелинейных средах с объемным поглощением теплоты.

Рассмотрим задачу о влиянии мгновенного плоского сосредоточенного теплового источника в нелинейной среде с коэффициентом теплопроводности, изменяющимся в зависимости от температуры по степенному закону, если в нагретой среде происходит объемное поглощение теплоты, удельная мощность которого в каждой точке среды пропорциональна значению температуры в данный момент времени. Математическая модель такого процесса соответствует задаче Коши для квазилинейного уравнения теплопроводности с младшим членом

 

(3.1)

 

Здесь - коэффициент поглощения.

Поглощение энергии в объеме нелинейной среды приводит к уменьшению интегральной тепловой (внутренней) энергии среды. Поэтому при интегрировании (3.1) по пространственному переменному в пределах от -∞до +∞ находим

 

(3.2)

 

где

Так как , то, интегрируя уравнение (3.2), получаем

 

 

Для решения задачи (3.1) перейдем с помощью преобразования

 

(3.3)

 

к новой функции v(x,t) . Тогда уравнение для V принимает вид

 

 

Вводя новое независимое переменное (преобразованное время) по правилу

 

(3.4)

 

получаем для функции задачу

 

(3.5)

 

С точностью до обозначения временного переменного задача (3.5) соответствует задаче о влиянии мгновенного сосредоточенного теплового источника в нелинейной среде без объемного поглощения. Единственное отличие состоит в том, что задача (3.5) сформулирована на конечном "временном" интервале. Поэтому, проведя обратное преобразование переменных, можно записать решение исходной задачи (3.1) в виде

 

(3.6)

(3.7)

 

Зависимости U(τ) и x0(τ) в (7.7) определены формулами в которых время t следует заменить на τ, понимая под τ = τ (t) преобразованное по закону

 

 

(3.8)

 

временное переменное. При этом существенно, что преобразование отображает полубесконечный интервал [0, +∞) по переменному t в ограниченный отрезок [0, τm) по переменному τ .

Финитное решение (3.6) задачи (3.1) представляет собой фронтовое решение, описывающее распространение тепловой волны от мгновенного сосредоточенного источника с конечной скоростью перемещения фронтов x=±x0().

Но главную особенность этого решения можно обнаружить, если проанализировать законы движения фронтов тепловой волны. Из этого анализа следует, что функция в любой момент времени t > 0 равна нулю вне области , где

 

 

Так как при , то тепловые возмущения от источника проникают в нелинейную среду с объемным поглощением лишь на конечную глубину даже за бесконечный промежуток времени. Тепловые возмущения оказываются локализованными в ограниченной пространственной области.

Как видно на рисунке 1, на плоскости состояний заштрихованная область возмущений, где , заключена в полуполосе, конечная ширина которой 2Lm. При этом величина Lm, определяющая размер области локализации тепловых возмущений, зависит от определяющих параметров задачи в соответствии с выражением (3.10).

В частности, размер области пространственной локализации увеличивается с ростом мощности теплового источника Q и уменьшается с увеличением коэффициента поглощения ρ.

 

Рисунок 1

 

Рисунок 1 описывает тепловые возмущения которые оказываются локализованными в ограниченной пространственной области так как тепловые возмущения от источника проникают в нелинейную среду с объемным поглощением лишь на конечную глубину даже за бесконечный промежуток времени.

Эффект пространственной локализации тепловых возмущений в рассмотренной задаче обусловлен объемным поглощением тепловой энергии. Действительно, если То и, как следует из выражения (3.10), , т.е. в среду без объемного поглощения тепловые возмущения проникают неограниченно далеко.

Возможность создания условий, когда удержание разогретой среды в ограниченной области пространства можно осуществить за счет внутренних механизмов нелинейного процесса теплопроводности, является принципиально новым выводом, вытекающим из анализа математической модели (3.1) нелинейного процесса теплопроводности. Реализация таких условий является, в частности, одной из практически важных задач в проблеме управляемого термоядерного синтеза.

Отметим, что своеобразный режим метастабильной локализации тепловых возмущений может наблюдаться и в отсутствие в среде объемного поглощения теплоты. В этом режиме локализации фронт тепловой волны остается неподвижным в течение некоторого конечного промежутка времени. Такая локализация тепловых возмущений наблюдается при нагреве нелинейной среды в режиме с "обострением", когда температура граничной поверхности растет неограниченно за конечный промежуток времени. Такую локализацию теплового воздействия в режиме с обострением иллюстрирует следующая краевая задача нелинейной теплопроводности в полупространстве:

 

(3.11)

 

Здесь A0=const˃0;

Параметр Т в задаче (3.11) назовем временем обострения процесса разогрева нелинейной среды, учитывая, что при

Задача (3.11) имеет простое по форме решение в разделяющихся переменных:

 

(3.12)

 

Так как при всех для любого , то фронт теплового возмущения х = х0, на котором равны нулю температура и тепловой поток, отделяет нагретую среду от холодной. Фронт неподвижен, несмотря на неограниченный

 

Рисунок 2

 

Рисунок 2 описывает качественный вид локализованных температурных профилей остановившейся на время тепловой волны в различные моменты времени интервала [0,T). рост температуры в области тепловых возмущений при . В течение промежутка времени [0,T) тепловые возмущения от нагретой стенки локализованы в пространственной области конечных размеров.

Решение (3.12) можно назвать остановившейся на конечное время тепловой волной. Качественный вид локализованных температурных профилей такой тепловой структуры в различные моменты времени интервала [0, Т) для среды с показателем нелинейности δ= 2 представлен на рисунке 2.

 

. Задача нелинейной теплопроводности с объемным поглощением

 

Рассмотрим еще одну задачу нелинейной теплопроводности, имеющую точное решение в аналитической форме. Пусть в нелинейной среде происходят эндотермические процессы, удельная мощность которых зависит от температуры степенным образом. Нестационарный процесс теплопроводности в такой среде с объемным поглощением теплоты описывается квазилинейным уравнением

 

(4.1)

 

Здесь u(М, t) - температура; р = const > 0 - параметр поглощения, а значение N = 1, 2, 3 определяет размерность пространства, в котором происходит исследуемый процесс.

Запишем модель задачи о влиянии мгновенного сосредоточенного теплового источника в среде с поглощением, если δ< 1, а показатель степени . Учитывая симметрию такой задачи (плоскую для N = 1, осевую для N = 2 и центральную для N = 3), сформулируем соответствующую задачу Коши для квазилинейного уравнения теплопроводности:

 

(4.2)

 

где радиальная пространственная координата r≥0 для случаев N = 2 и N = З и для N = 1. Параметр а2 в уравнении мы положили равным единице, что всегда можно сделать соответствующим выбором масштабов времени или пространственного переменного.

С учетом конечной скорости распространения тепловых возмущений в нелинейной среде будем искать решение задачи (4.2) в виде фронтового решения

 

(4.3)

 

где A(t) и l(t) - функции, подлежащие определению.

Подставив предполагаемую форму решения (4.3) в уравнение (4.2), получим

 

(4.4)

 

Можно заметить, что это соотношение приводится к виду

 

(4.5)

 

если предположить, что

 

т

Похожие работы

< 1 2 3 4 > >>