Физика

  • 341. Выбор электропривода к асинхронному двигателю
    Дипломная работа пополнение в коллекции 09.10.2011

    Разгон начинается с предварительной ступени, характеристика R1 (точка 1на рисунке 3.2), время работы tпр=0,5 с. По истечении этого времени замыкаем ключи Q9-Q11, переходим на характеристику R4 (точка 2 на рисунке 3.2), по которой разгоняемся до за t1=1,95 с (точка 3 на рисунке 3.2). По истечении этого времени размыкаем ключ Q9, переходим на характеристику R3 (точка 4 на рисунке 3.2), на которой работаем в течение времени t2=2 с. По истечении этого времени замыкаем ключи Q7-Q9, переходим на характеристику R6 (точка 5 на рисунке 3.2), по которой разгоняемся до за t3.1.=8,167 с (точка 6 на рисунке 3.2). По истечении этого времени замыкая ключ Q6, переходим на характеристику R7 (точка 7 на рисунке 3.2), по которой разгоняемся до за t3.2.=3,183с (точка 8 на рисунке 3.2). По истечении этого времени замыкая ключи Q4-Q5, переходим на характеристику R9 (точка 9 на рисунке 3.2), по которой разгоняемся до за t3.3.=1,794с (точка 10 на рисунке 3.2). По истечении этого времени замыкая ключи Q2-Q3, переходим на характеристику R11 (точка 11 на рисунке 3.2), по которой разгоняемся до за t3.4.=0,755 с (точка 12 на рисунке 3.2). По истечении этого времени замыкая ключ Q1, переходим на естественную характеристику (точка 13 на рисунке 3.2), по которой разгоняемся до за t3.6.=0,43 с (точка 14 на рисунке 3.2). На этом процесс пуска заканчивается.

  • 342. Выбросы вредных веществ в атмосферу
    Информация пополнение в коллекции 15.05.2012

    Страна, край, областьБассейн, месторождениеЗольностьСераНизшая рабочая теплота сгоранияТеоретические объемы воздуха и продуктов сгоранияАР, %SР, %QНР, МДж/кг (МДж/м3)V0/VГ0, м3/кг (м3/м3)123456Россия, Новосибирская областьЛиствянский АШ15,70,227,07,12/7,71КазахстанЭкибастузский каменный уголь СС38,10,816,764,43/4,79Россия, Якутия (Саха)Нерюнгринский каменный уголь12,70,224,706,51/6,97ТорфФрезерный 5,50,18,52,51/3,43Кусковый6,60,210,73,01/3,87Жидкое Мазут сернистый 0,05 1,439,7610,45/11,3топливо*Мазут высокосернистый0,122,838,810,2/10,99ГазУренгойский Бухарский Серпухов-Санкт-Петербург- -- -35,8 36,7 37,439,52/10,68 9,73/10,91 10,0/15,1

  • 343. Вывод и анализ формул Френеля на основе электромагнитной теории Максвелла
    Информация пополнение в коллекции 12.01.2009

    Знак этой производной ( поскольку , ) зависит только от знака выражения , это выражение > 0 , когда (то есть падение из оптически мене плотной среды в оптически более плотную ) и <0 , когда (из более оптически плотной в менее оптически плотную ) , следовательно в первом случае монотонно возрастает, а во втором , убывает . Но в случае , следовательно по модулю это выражение будет возрастать , в случае оно также будет по модулю возрастать . Таким образом , , как квадрат этого выражения , в обоих случаях монотонно возрастает от при до 1 при .или.

  • 344. Вывод уравнения Шредингера
    Информация пополнение в коллекции 09.12.2008

    Через волновую функцию определяется относительная вероятность обнаружения частицы в различных местах пространства. На этой стадии, когда говорится только об отношениях вероятностей, волновая функция принципиально определена с точностью до произвольного постоянного множителя. Если во всех точках пространства волновую функцию умножить на одно и то же постоянное (вообще говоря, комплексное) число, отличное от нуля, то получится новая волновая функция, описывающая в точности то же состояние. Не имеет смысла говорить, что Ψ равна нулю во всех точках пространства, ибо такая «волновая функция» никогда не позволяет заключить об относительной вероятности обнаружения частицы в различных местах пространства. Но неопределенность в определении Ψ можно значительно сузить, если от относительной вероятности перейти к абсолютной. Распорядимся неопределенным множителем в функции Ψ так, чтобы величина |Ψ|2dV давала абсолютную вероятность обнаружения частицы в элементе объема пространства dV. Тогда |Ψ|2 = Ψ*Ψ (Ψ* - комплексно сопряжённая с Ψ функция) будет иметь смысл плотности вероятности, которую следует ожидать при попытке обнаружения частицы в пространстве. При этом Ψ будет определена все еще с точностью до произвольного постоянного комплексного множителя, модуль которого, однако, равен единице. При таком определении должно быть выполнено условие нормировки:

  • 345. Вывод уравнения Шрёдингера
    Информация пополнение в коллекции 09.12.2008

    Через волновую функцию определяется относительная вероятность обнаружения частицы в различных местах пространства. На этой стадии, когда говорится только об отношениях вероятностей, волновая функция принципиально определена с точностью до произвольного постоянного множителя. Если во всех точках пространства волновую функцию умножить на одно и то же постоянное (вообще говоря, комплексное) число, отличное от нуля, то получится новая волновая функция, описывающая в точности то же состояние. Не имеет смысла говорить, что Ψ равна нулю во всех точках пространства, ибо такая «волновая функция» никогда не позволяет заключить об относительной вероятности обнаружения частицы в различных местах пространства. Но неопределенность в определении Ψ можно значительно сузить, если от относительной вероятности перейти к абсолютной. Распорядимся неопределенным множителем в функции Ψ так, чтобы величина |Ψ|2dV давала абсолютную вероятность обнаружения частицы в элементе объема пространства dV. Тогда |Ψ|2 = Ψ*Ψ (Ψ* - комплексно сопряжённая с Ψ функция) будет иметь смысл плотности вероятности, которую следует ожидать при попытке обнаружения частицы в пространстве. При этом Ψ будет определена все еще с точностью до произвольного постоянного комплексного множителя, модуль которого, однако, равен единице. При таком определении должно быть выполнено условие нормировки:

  • 346. Выключатели высокого напряжения
    Информация пополнение в коллекции 07.03.2011

    Значительного увеличения отключающей способности баковых выключателей и повышения их надежности удалось достигнуть, размещая контакты выключателя в небольшой дугогасительной камере, располагаемой в общем объеме масла, находящегося в баке выключателя. На рис. 6 показана схема работы дугогасительной камеры с продольным дутьем. Такие камеры из изолирующего материала укрепляются в нижней части проходного изолятора. В верхней части камеры жестко укреплен неподвижный контакт, в который при включении входит подвижный контактный стержень. В процессе отключения при выходе стержневого контакта из неподвижного, в камере возникает дуга которая испаряя и разлагая масло создает в ней высокое давление. Это давление (67 МПа) на порядок больше, чем в выключателях с открытой дугой, благодаря малому объему дугогасительной камеры. Это давление уменьшает сечение дуги и повышает электрическую прочность дугового промежутка после перехода тока через нуль, что ускоряет гашение дуги. После того как стержень покинет камеру, происходит выхлоп газов через освободившееся отверстие, при этом захватывается масло из камеры. Это приводит к интенсивному охлаждению ствола дуги и усиленной его деионизации.

  • 347. Вынужденное явление Рамана
    Информация пополнение в коллекции 09.12.2008

    Пусть пучок света падает на прозрачную среду, не содержащую никаких включений посторонних тел и тщательно очищенную. Даже при максимально возможной частоте свет пучка рассеивается во все стороны, хотя и очень слабо. Рассеяние имеет место как в газообразных, так и в жидких и твердых телах. В газах рассеяние происходит, главным образом, на атомах и молекулах, в жидкостях и кристаллахна флуктуациях и неоднородностях среды. В рассеянном свете имеются волны тех же длин, что и в падающем, но разной интенсивности в зависимости от длины волны. Это рассеяние называется релеевским по имени Релея. Помимо рассеяния света с той же длиной волны наблюдается еще слабое свечение с длиной волны, большей, чем падающая,рамановское рассеяние. Механизм этого явления можно объяснить на основе как квантовой теории, так, и классической волновой. Особенно просто выглядит квантовое описание этого явления.

  • 348. Вынужденные колебания
    Информация пополнение в коллекции 09.12.2008

    Зависимость амплитуды вынужденных колебаний от частоты колебаний показана графически на рисунке слева. Кривые на графике соответствуют различным значениям параметра . Чем меньше , тем выше и правее лежит максимум резонансной кривой. При очень большом затухании (таком, что 2 > ω0) выражение для резонансной частоты становится мнимым. Это означает, что резонанс в этом случае не наблюдается с увеличением частоты амплитуда монотонно убывает.

  • 349. Вынужденные колебания. Амплитудно-частотные и фазово-частотные характеристики
    Информация пополнение в коллекции 09.12.2008

     

    1. И.В. Савельев «Курс общей физики» Том I. Механика
    2. С.П. Стрелков «Механика»
    3. Д.В. Сивухин «Общий курс физики» Том I. Механика
    4. Сайт «Научно-образовательный Центр ФТИ им.А.Ф.Иоффе» (http://edu.ioffe.ru)
    5. http://media.karelia.ru/~mechanics/open/phys/do/mech/labor/pend/theory.html
  • 350. Выпрямители переменного напряжения
    Информация пополнение в коллекции 19.11.2011

    Выпрямитель с выводом средней точки трансформатора. Напряжения вторичных полуобмоток u21, u22 сдвинуты по фазе относительно средней точки трансформатора на 180°. При указанной без скобок полярности напряжений u21, u22 к вентилю VD1 прикладывается прямое напряжение ( плюс на анод, минус на катод ), и вентиль открыт. Ток вентиля id1 замыкается через нагрузку Rн и верхнюю полуобмотку трансформатора. Вентиль VD2 в это время находится под обратным напряжением ( Uобр.max = 2U2m ) и ток не пропускает. Во второй полупериод (T/2...T) из-за изменения полярности напряжения u2 открывается вентиль VD2 и к нагрузке прикладывается напряжение нижней полуобмотки. Затем снова работает VD1 и т.д.. Напряжение нагрузки представляет собой следующие друг за другом положительные полусинусоиды. Недостаток: плохо используется вторичная обмотка трансформатора (работает лишь одна половина , Sт = 1.48Pн ).

  • 351. Высоковольтные выключатели
    Контрольная работа пополнение в коллекции 08.06.2010

    В момент размыкания контактов в вакуумном промежутке коммутируемый ток инициирует возникновение электрического разряда, называемого «вакуумная дуга». Существование вакуумной дуги поддерживается за счет металла, испаряющегося с поверхности контактов в вакуумный промежуток. Плазма, образованная ионизированными парами металла, является проводником тока и поддерживает его протекание между контактами до момента перехода тока через ноль. В этот момент дуга гаснет, а оставшиеся пары металла мгновенно (за 7-10 микросекунд) конденсируются на поверхности контактов и других деталей дугогасительной камеры, восстанавливая электропрочность вакуумного промежутка. В это же время на разведенных контактах восстанавливается приложенное к ним напряжение. Если при восстановлении напряжения на поверхности контакта (как правило, анода) остаются перегретые участки, они могут служить источником эмиссии заряженных частиц, вызывающих пробой вакуумного промежутка, с последующим протеканием тока через него. Для избежания подобных отказов необходимо управлять вакуумной дугой, равномерно распределяя тепловой поток по всей поверхности контактов. Наиболее эффективным способом управления дугой является наложение на нее продольного (сонаправленного с направлением тока) магнитного поля, которое индуцируется самим током. Данный способ применен в вакуумных дугогаси-тельных камерах, которые разработаны и производятся предприятием «Таврида Электрик». Эта конструкция имеет явные преимущества:

  • 352. Высокотемпературная сверхпроводимость
    Информация пополнение в коллекции 12.01.2009

    Явление, заключающееся в полном исчезновении электрического сопротивления проводника при его охлаждении ниже критической температуры, было открыто в 1911 году, однако практическое использование этого явления началось в середине шестидесятых годов, после того как были разработаны сверхпроводящие материалы, пригодные для технических применений. В связи с тем, что критические температуры этих материалов не превышали 20 К, все созданные сверхпроводниковые устройства эксплуатировались при температурах жидкого гелия, т.е. при 4-5 К. Несмотря на дефицитность этого хладоагента, высокие энергозатраты на его ожижение, сложность и высокую стоимость систем теплоизоляции по целому ряду направлений началось практическое использование сверхпроводимости. Наиболее крупномасштабными применениями сверхпроводников явились электромагниты ускорителей заряженных частиц, термоядерных установок, МГД-генераторов. Были созданы опытные образцы сверхпроводниковых электрогенераторов, линий электропередачи, накопителей энергии, магнитных сепараторов и др. В последние годы в различных капиталистических странах началось массовое производство диагностических медицинских ЯМР-томографов со сверхпроводниковыми магнитами, потенциальный рынок которых оценивается в несколько млрд. долларов.

  • 353. Высокотемпературные сверхпроводники
    Дипломная работа пополнение в коллекции 14.03.2012

    Большое значение для получения ВТСП-образцов с высокими критическими свойствами имеет изготовление качественных прекурсорных порошков. Среди методов получения таких порошков соединения YBa2Cu3O7-δ (далее YBCO) назовем следующие: стандартная реакция твердых фаз и химическое осаждение, плазменный спрэй, высушивание в жидком азоте, высушивание спрэя и окислительный синтез, метод золь-геля, ацетатный метод и газофазная реакция. Стандартная процедура получения сверхпроводящих керамических порошков включает несколько этапов. Сначала исходные материалы смешиваются в определенном молярном отношении с помощью соответствующего процесса «перемешивания-размола» или жидкофазного смешивания. При этом однородность смеси ограничивается размерами частиц, и наилучшие результаты достигаются для частиц с размерами меньшими 1 мкм. В ультратонких порошках (с размерами частиц гораздо меньшими 1 мкм) часто наблюдается сегрегация частиц, ухудшающая их перемешивание. Данная проблема может быть минимизирована при использовании жидкофазного смешивания, обеспечивающего контроль композиции и химическую однородность. Кроме того, эта технология ликвидирует загрязняющее влияние среды при размоле и перемешивании порошков. В многокомпонентных средах, таких как ВТСП, процесс смешивания играет ключевую роль в получении высокой фазовой чистоты. Высококачественная смесь обеспечивает ускорение реакций. Таким порошкам при кальцинации требуются меньшие температуры и время для достижения желательной фазовой чистоты. Следующим шагом является высушивание или удаление растворителя, что необходимо для сохранения химической однородности, достигнутой в процессе смешивания. Для многокомпонентных (ВТСП) систем удаление растворителя при медленном испарении может привести к очень неоднородному осадку, вследствие различной растворимости компонент. Для минимизации этой проблемы используются различные технологии, включающие, в частности, процессы сублимации, фильтрации и др. После высушивания порошки подвергаются кальцинации в контролируемой атмосфере для достижения конечной структурной и фазовой композиции. Режим реакций для YBCO-системы определяется технологическими параметрами, такими как: температура и время кальцинации, скорость нагревания, атмосфера (парциальное давление кислорода) и исходные фазы. Порошки также могут быть непосредственно синтезированы из раствора с помощью технологии пиролиза или получены электроосаждением с помощью пропускания тока через раствор. При этом даже небольшие флуктуации композиции могут привести к формированию нормальных (несверхпроводящих) фаз, таких как: Y2BaCuO5, CuO и BaCuO2. Использование углеродсодержащих прекурсоров также осложняет формирование фазы YBa2Cu3O7-δ и приводит к понижению сверхпроводящих свойств. В свою очередь, порошок для получения сверхпроводящих пленок состава Bi(Pb)-Sr-Ca-Cu-O (далее BSCCO) может быть изготовлен с помощью твердофазной реакции, соосаждения, пиролиза аэрозоль-спрэя, технологии обжига, высушивания замораживанием, метода жидкого смешивания, микроэмульсии или метода золь-геля. Стандартными подходами для получения сверхпроводящих прекурсорных порошков, используемых при изготовлении BSCCO-лент и проводов, являются, так называемые методы синтеза «одного порошка» и «двух порошков». В первом случае прекурсор получается в результате кальцинации смеси оксидов и карбонатов. Во втором - проводится обжиг смеси двух купратных соединений. Соблюдение этих условий позволяет получить поликристаллические образцы достаточно больших размеров (например, для магнитов бесконтактного электромагнитного подвеса транспортных систем).

  • 354. Высокочастотные плазмотроны
    Курсовой проект пополнение в коллекции 23.07.2012

    В соответствии с принятой классификацией высокочастотных плазменных процессов и плазмотронов выбирается вариант ВЧ-плазмотрона, в наибольшей степени удовлетворяющего требованиям технологического процесса сжигания паров тетрахлорида титана (TiCl4) в активированном кислороде: ВЧ-плазмотрон атмосферного давления, с использованием ВЧИ-разряда, средней мощности, с диэлектрической цилиндрической разгруженной разрядной камерой без сопла, вихревого типа с дозвуковым истечением низкотемпературной плазменной струи (менее 2000 К) кислорода. Реакция гомогенного типа происходит в плазменной струе, истекающей в реактор, в котором образуется гетерогенный поток, состоящий из хлора, непрореагировавшего кислорода и взвеси пигментной двуокиси титана, направляемый на разделительные фильтры. Интенсификация технологического процесса осуществляется модуляцией параметров ВЧИ-разряда (путём анодной модуляции ВЧ-генератора), приводящая к возникновению акустических полей в зоне взаимодействия реагентов, а также наложением на зону взаимодействия электромагнитных полей, переизлучаемых ВЧ плазменной струёй из зоны индуктора. Перечисленные характеристики ВЧИ-плазмотрона и технологического процесса дают возможность получать пигментную двуокись титана высокого качества при непрерывной работе ВЧ плазменной опытно-промышленной установки в течение нескольких недель при концентрации хлора в отходящем пылегазовом потоке около 70%; хлор-газ направляется на хлорирование титанового сырья, чем и обеспечивается замкнутость технологического процесса. Лабораторная установка с нагревом кислорода в ВЧ индукционном разряде рассчитана на производительность не более 2 кг/час. Длительность работы установки ограничивалась пропускной способностью фильтров и не превышала 1 час. На основании результатов лабораторного исследования была разработана и введена в действие установка производительностью 42-100 кг/час. Длительность её непрерывной работы - 5 суток. Это одна из первых ВЧ плазменных технологических установок, имеющая стаж работы около 22 лет и наработку на ВЧИ-плазмотрон более 70 000 часов. Наряду с проведением опытных работ пигментная опытно-промышленная установка производит систематически выпуск продукции - хлоридной двуокиси титана. В течение нескольких лет работала более мощная ВЧ плазменная установка производительностью до 400 кг TiO2. В настоящее время спроектирована промышленная установка производительностью 700 кг TiO2 в час, то есть 5 тыс. тонн TiO2 в год. Технологически процесс по ряду параметров превосходит экономические и качественные показатели известных в настоящее время аналогичных способов, обеспечивает снижение удельных энергозатрат до 1 кВт·ч/кг при замкнутом технологическом цикле по хлору.

  • 355. Вычисление физических параметров точки
    Контрольная работа пополнение в коллекции 07.02.2012

    Силы, действующие на тело: сила тяжести mg, сила реакции со стороны наклонной плоскости R, сила трения Fтр. Запишем уравнения движения. Центр масс тела С движется согласно уравнению maC = F, где F - результирующая всех внешних сил; в проекции на ось x: maCx = mgsinα - Fтр. Тело вращается вокруг оси, проходящей через центр масс тела ICβz = MCz, ICz и MCz - момент инерции и суммарный момент всех внешних сил; в проекции ICβz = r Fтр. Условие отсутствия скольжения aCx = z.

  • 356. Вязкость при продольном течении
    Информация пополнение в коллекции 09.12.2008

    Молекулярные модели приводят практически к тем же количественным результатам, что и собственно феноменологические модели с той лишь разницей, что константам, входящим в итоговые формулы придается определенный физический смысл. Этот результат естественен, поскольку молекулярные модели оперируют теми же исходными понятиями и представлениями, что и феноменологические модели. Важнейшими из них являются: во-первых, понятие о релаксационном спектре системы и влиянии интенсивности деформирования на релаксационные свойства системы и, во-вторых, способ перехода от конвективной системы координат к неподвижной. Первое учитывает специфику реакции полимерной системы на внешнее воздействие как вязкоупругой релаксаций; второе геометрические эффекты, обусловленные большими упругими деформациями среды Сочетанием этих факторов определяются практически все наблюдаемые или теоретически рассматриваемые особенности реологических свойств полимерных систем в любых режимах деформирования. В зависимости от геометрии деформации (например, при растяжении или при сдвиге) взаимное влияние этих факторов может быть различным, что приводит к различиям в проявлении реологических свойств системы в зависимости от схемы деформирования.

  • 357. Гази у зовнішньому силовому полі та основи термодинаміки
    Методическое пособие пополнение в коллекции 31.01.2010

    Перший закон термодинаміки забезпечує можливість побудови вічного двигуна 1 роду, тобто такої машини, яка виконувала б роботу без затрати будь-якої енергії, але не заперечує можливості побудови такої машини, яка всю енергію перетворювала б у роботу. Наприклад, згідно з першого закону можна побудувати машину, джерелом енергії для якої було б охолодження води в океані. Обчислення показують, що коли охолодити воду в світовому океані на 0,1о, то можна одержати енергію, яка рухала б усі машини, що є на Землі, біля двох тисяч років. Така машина була б рівнозначною вічному двигуну, який називають вічним двигуном другого роду. Напрям протікання процесів, які відбуваються в природі і повязані з перетворенням енергії, визначає 2 закон термодинаміки. Його формулювання:

  • 358. Газовые лазеры
    Информация пополнение в коллекции 12.01.2009

    Первые расчеты, касающиеся возможности создания лазеров, и первые патенты относились главным образом к газовым лазерам, так как схемы энергетических уровней и условия возбуждения в этом случае более понятны, чем для веществ в твердом состоянии. Однако первым был открыт рубиновый лазер, хотя вскоре был создан и газовый лазер. В конце 1960 г. Джаван, Беннет и Херриотт создали гелий-неоновый лазер, работающий в инфракрасной области на ряде линий в районе 1 мкм. В последующие два года гелий-неоновый лазер был усовершенствован, а также были открыты друг е газовые лазеры, .работающие в инфракрасной области, включая лазеры с использованием других благородных газов и атомарного кислорода. Однако наибольший интерес к газовым лазерам был вызван открытием генерации гелий-неонового лазера на красной линии 6328 А при условиях, лишь незначительно отличавшихся от условий, при которых была получена генерация в первом газовом лазере. Получение генерации в видимой области спектра стимулировало интерес не только к поискам дополнительным переходов такого типа, но и к лазерным применениям, так как при этом были открыты многие новые и неожиданные явления, а лазерный луч получил новые применения в качестве лабораторного инструмента. Два года, последовавшие за открытием генерации на линии 6328 А, были насыщены большим количеством технических усовершенствований, направленных главным образом на достижение большей мощности и большей компактности этого типа лазера. Тем временем продолжались поиски новых длин волн и были открыты многие инфракрасные и несколько новых переходов в видимой области спектра. Наиболее важным из них является открытие Матиасом и импульсных лазерных переходов в молекулярном азоте и в окиси углерода.

  • 359. Газовый цикл тепловых двигателей и установок
    Методическое пособие пополнение в коллекции 28.11.2010

    Работа энергетических установок основана на реализации термодинамического цикла. Циклом называется замкнутый круговой процесс, при осуществлении которого рабочее тело, пройдя ряд последовательных состояний, возвращается в исходное состояние. Система непрерывного перевода теплоты в работу, путем осуществления кругового процесса в направлении по часовой стрелке, называется тепловым двигателем. Для определения параметров тепловых двигателей проводят анализ рабочего процесса двигателя.

  • 360. Газоснабжение 9-ти этажного жилого дома
    Курсовой проект пополнение в коллекции 05.05.2012

    № кольца№ уч - ка Длина lуч, мРасчетный расход Vр, м3/чПотери давления h, Па/мДиаметр dуч´s, мм´ммПотериДейст. потери h', Па/мПотери на участ. h'×lуч, ПаПотери с учет. местн. сопрот. 1,1×h'×lуч, ПаI2-31401197,983219*63,3462508,22-91405678,581,8426*922803089-102801605,121,8273*7256061610-20140138,61,8114*422803083-4280658,983219*61,4392431,24-20140138,63108*42,5350385II9-102801605,121,8273*7256061610-12200243,11,8140*4,51,73403749-154002763,21,8140*4,52,2590099015-14280946,141,8219*62,570077014-12200243,11,8140*4,51,7340374III2-31401197,983219*63,3462508,23-6280226,383133*425606166-714059,59376*32,8392431,28-714059,291,888,5*41,6224246,49-8280548,521,8219*60,9252277,22-91405678,581,8426*92280308IV9-8280548,521,8219*60,9252277,28-18200100,11,8108*41,428030817-18200100,11,8108*41,428030815-17280769,161,8219*61,6448492,89-154002763,21,8140*4,52,25900990A4-5280158,623108*438409244-20140138,63108*42,535038510-20140138,61,8114*4228030810-11280358,821,8159*41,9532585,2Б10-11280358,821,8159*41,9532585,210-12200243,11,8140*4,51,734037414-12200243,11,8140*4,51,734037414-13280200,21,8133*41,6448492,8С15-16280158,621,8114*42,570077015-17280769,161,8219*61,9532585,217-19280158,621,8114,42,5700770Расчет и подбор оборудования ГРП